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By Dr. rer. nat. Wolfgang Harth, Dr.-Ing. Manfred Claassen (auth.)

ISBN-10: 3540102035

ISBN-13: 9783540102038

ISBN-10: 3642522157

ISBN-13: 9783642522154

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Gleichzeitig entsteht zwischen dem Ende der Raumladungszone und dem Substrat ein zeitlich sich änderndes Gebiet Ws - Wt, in das vom Substrat Ladungsträger (im Beispiel Elektronen) eingeschwemmt werden. Der Einfachheit halber wird in diesem Gebiet Ladungsneutralität vorausgesetzt (n = ND); die dort herrschende Feldstärke Es ist dann homogen. In diesem nicht ausgeräumten, neutralen Gebiet entsteht daher ein verlustbringender, zeitabhängiger Serienwiderstand Rs (t). Die Spannung, die sich aus der Feldstärkeverteilung in Abb.

Während der Driftphase verläuft die Spannung an der Diode (vgl. Abb. 10a) u = u0 - 0 sin w t 0~ W t ~ n. 3/59) Zur Zeit t = 0 wird an der Stelle x = 0 (Abb. lOb und Abb. 3/60) injiziert. (Der Mittelwert von Je(t) muß gleich der Gleichstromdichte J o sein; Tist die Periodendauer der Wechselspannung). In der Driftzone verläuft die injizierte 42 a) o 11:/2 11: wt---~- Lawinen-Stromimpuls Ic(t) 1 a) Diodenspannung U(t); b) Lawinen-Stromimpuls le(t) und Influenzstrom IJt) Influenzstrom Ij (t) Abb. 10.

4/2) verbunden. 44 Abb. 11. E durch den Lawinenimpuls (am momentanen Ort w = V s t) auf die Feldverteilung im Modell der Read-Diode (vgl. Abb. -, L_ o x---'-'--Befindet sich zur Zeit t die Flächenladung an der Stelle x = wq = Vs t innerhalb der Driftzone (Abb. E reduziert. Die erzeugte Ladung wirkt also der für den Lawinendurchbruch erforderlichen Feldstärke E c entgegen. E herrscht, so wird der Lawinenprozeß durch die erzeugte Raumladung bereits zu einem Zeitpunkt unterbrochen, bevor die Wechselspannung durch Null geht (Abb.

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Aktive Mikrowellendioden by Dr. rer. nat. Wolfgang Harth, Dr.-Ing. Manfred Claassen (auth.)


by Anthony
4.4

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